Квантовая электродинамика. А.В. Резниченко. Семинар 3

Пропагаторы фотона и электрона (продолжение).
Задача: показать, основываясь на канонических коммутационных соотношениях, что пропагатор фотона D μ ν(x) в ковариантной калибровке с ξ=1 является функцией Грина оператора ∂2: ∂2 D μ ν(x)=i g μ ν δ(x).
Задача: показать, основываясь на антикоммутационных соотношениях, что δ(x0-y0)[j0 (x),jμ(y)]=0, где jμ =:Ψ(x) γμ Ψ(x): – оператор электромагнитного тока.

Унитарность S-матрицы в ковариантной калибровке.
Физическое пространство фотонных состояний Φ: ∂μAμ+Φ=0, где Aμ+ – положительночастотная часть полевого оператора Aμ. Следствия соотношения [∂μAμ+, S]=0: физические состояния переходят в физические состояния, оператор эволюции S=Texp[i ∫ Lint d4 x] унитарен на физическом пространстве.

ПРИСОЕДИНЯЙТЕСЬ
Поделиться

Новосибирский государственный университет

Лекции кафедры теоретической физики физического факультета Новосибирского государственного университета (НГУ)



Обсуждение закрыто.